Accessibility nawigacji
Kąt padania efekty
Odbicie i załamanie fal płaskich na granicy między dwoma mediami o różnych właściwościach są dobrze znane, po prawo Snella i wzory Fresnela. Fala płaska padająca na nieciągłość dielektryczną rozszczepia się na dwie fale; fala przenoszona przechodzi do drugiego ośrodka, a fala odbita propaguje się z powrotem do ośrodka padającego, z czego wynika następująca zależność.
n1 sin θi = n1 sin θr = n2 sin θt (2-30)
gdzie θi, θr, i θt są kątami padania, odbicia i nadania, a n1 & n2 są współczynnikami załamania ośrodków padającego i nadawanego. Ponieważ (θr = θi) wtedy transmitowany kąt θt do drugiego ośrodka jest zdefiniowany jako :
Ale to jest prawdziwe dla wszystkich form propagacji fali elektromagnetycznej, dynamiczne właściwości odbitych i transmitowanych fal, takich jak intensywność, zmiany fazy, efekty polaryzacji zależą całkowicie od specyficznej natury propagacji fali i warunków interfejsu. Na granicy niepowlekanego podłoża z falą płaską padającą pod skośnym kątem, wektory pola elektrycznego i magnetycznego są podzielone na dwie składowe polaryzacji, które są równoległe (p) i prostopadłe (s) do płaszczyzny padania. Zarówno transmitowane, jak i odbite składowe polaryzacji mogą być obliczane dla każdej orientacji oddzielnie, a następnie łączone w celu uzyskania wynikowego średniego efektu polaryzacji.
Fala p jest również znana jako fala TM, (ponieważ wektor pola magnetycznego H jest poprzeczny do płaszczyzny padania), a fala s jest alternatywnie znana jako fala TE, (ponieważ wektor pola elektrycznego E jest poprzeczny do płaszczyzny padania). Wzory na współczynniki odbicia i transmisji Fresnela dla polaryzacji s i p są następujące:
s-polaryzacja
p-polaryzacja
Wzory te podają stosunek amplitudy fal odbitych i przepuszczonych do amplitudy fali padającej. Całkowita energia odbita od granicy i przekazana do podłoża jest kwadratem współczynników Fresnela.
Współczynniki Fresnela rs , rp, ts , tp zmieniają się różnie w funkcji kąta padania, przy czym współczynnik odbicia fali s jest zawsze większy niż fali p. Odbicie fali p spada do zera pod pewnym kątem (kąt Brewstera). Przy tym szczególnym kącie, wynik odbicia Fresnela (rp) i załamanej fali transmisyjnej (tp) są pod kątem 90° do siebie, co daje wiązkę odbitą, która jest spolaryzowana płasko w płaszczyźnie padania z oscylacjami równoległymi do powierzchni i wektorem elektrycznym prostopadłym do płaszczyzny polaryzacji. Kąt, przy którym to następuje, jest dany przez θB = tan-1 n2 / n1 , który dla Ge, Si, CdTe, ZnSe i ZnS wynosi odpowiednio 76,0°, 73,6°, 69,5°, 67,4° i 65,6°.
Teoria optyczna podłoży
- Wprowadzenie
- Teoria współczynnika absorpcji i ekstynkcji
- Bezstratne niekoherentne wewnętrzne odbicie
- Niekoherentne wielokrotne wewnętrzne odbicie
- Redukcja podłoże-.efekty temperaturowe
- Efekty kąta padania
- Całkowite wewnętrzne odbicie
- Koherencja wielokrotnych wewnętrznych odbić
.