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Angulo de efeitos de incidência
A reflexão e a refração das ondas planas em um limite entre dois meios de propriedades diferentes são bem conhecidas, seguindo a lei de Snell e as fórmulas de Fresnel. Uma onda plana incidente em uma descontinuidade dielétrica é dividida em duas ondas; a onda transmitida segue para o segundo meio e a onda refletida se propaga de volta para o meio incidente do qual se deriva a seguinte relação.
n1 sin θi = n1 sin θr = n2 sin θt (2-30)
onde θi, θr, e θt são os ângulos incidentes, refletidos e transmitidos, e n1 & n2 são os índices de refração dos meios incidentes e transmitidos. Como (θr = θi) então o ângulo transmitido θt para o segundo meio é definido como :
Embora isso seja verdade para todas as formas de propagação de ondas eletromagnéticas, as propriedades dinâmicas das ondas refletidas e transmitidas, tais como intensidade, mudanças de fase, efeitos de polarização dependem inteiramente da natureza específica da propagação da onda e das condições de interface. Em um limite não revestido do substrato com uma onda plana incidente em um ângulo oblíquo, os vetores do campo elétrico e magnético são divididos em dois componentes de polarização que são paralelos (p) e perpendiculares (s) ao plano incidente. Ambos os componentes de polarização transmitidos e refletidos podem ser calculados para cada orientação separadamente e então combinados para produzir um efeito de polarização média resultante.
A onda p também é conhecida como onda TM, (já que o vector do campo magnético H é transversal ao plano de incidência), e a onda s é alternativamente conhecida como onda TE, (já que o vector do campo eléctrico E é transversal ao plano de incidência). As fórmulas do coeficiente de reflexão e transmissão Fresnel para estas polarizações s e p são:
s-polarização
p-polarização
Estas fórmulas dão a razão da amplitude das ondas refletidas e transmitidas em relação à amplitude da onda incidente. A energia total refletida do limite e transmitida para o substrato é o quadrado dos coeficientes de Fresnel.
Os coeficientes de Fresnel rs , rp, ts , tp mudam diferentemente em função do ângulo de incidência, sendo a reflectância da onda s sempre maior do que a onda p. A reflectância da polarização p cai a zero em um ângulo definido (ângulo Brewster). Neste ângulo particular, o resultado das ondas Fresnel reflectance (rp) e Refracted Transmission (tp) estão num ângulo de 90° entre si, o que produz um feixe reflectido que é polarizado no plano de incidência com oscilações paralelas à superfície, e um vector eléctrico perpendicular ao plano de polarização. O ângulo em que isso ocorre é dado por θB = tan-1 n2 / n1 , que para Ge, Si, CdTe, ZnSe e ZnS estão em ângulos de 76,0°, 73,6°, 69,5°, 67,4°, e 65,6° respectivamente.
Teoria do substrato óptico
- Introdução
- Teoria do coeficiente de absorção e extinção
- Reflexão interna incoerente sem perdas
- Reflexão interna múltipla incoerente
- Substrato reduzido-efeitos de temperatura
- Angulo de efeitos de incidência
- Reflexão interna total
- Cerência de reflexos internos múltiplos
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